Legea lui Ohm pentru o portiune neomogena de circuit (generalizata)
Sa exprimam diferenta de potential dintre doua puncte ale unui
circuit, de exemplu 
si 
din fig.7. Dupa teorema superpozitiei
campurilor electrice, in fiecare punct al circuitul 949g63j ui o sarcina este supusa actiunii campului:
(5.42)
unde 
este intensitatea campului coulombian si 
este intensitatea campului electromotor
generat in interiorul sursei de tensiune. In interiorul unei
surse apar ambele campuri, acestea fiind egale si de sens contrar. Numai
astfel rezultanta fortelor ce actioneaza asupra
sarcinilor libere in aceasta zona (electronii) va fi zero, permitand astfel
deplasarea acestora de la borna cu polaritate pozitiva la cea cu polaritate
negativa pentru a inchide circuitul:
. (5.43)
In afara sursei de tensiune
intensitatea campului electromotor 
va fi nula. Pentru
campul coulombian putem scrie relatia dintre camp si potential sub forma
, (5.44)
unde 
este diferenta de potential intre doua puncte si ale circuitului, iar 
este elementul de deplasare, in timp ce pentru
campul electromotor se poate scrie o relatie analoaga
(5.45)
unde 
reprezinta tensiunea electromotoare dintre
intre punctele si . Inmultim ambii membrii ai relatiei (5.42) cu si integram
de la la :
. (5.46)
Tinand cont de (5.13), prima integrala din (5.46) poate fi scrisa astfel:
(5.47)
deoarece 
este suma rezistentelor ohmice intre punctele si . Inlocuind
(5.44), (5.45) si (5.47) in (5.46) se obtine legea lui Ohm generalizata:
sau
(5.48)
Pentru portiunea de circuit din fig.7 
si 
. In cazul
general, 
si 
.
Daca circuitul este inchis (punctul coincide cu ), din legea
lui Ohm generalizata se obtine legea a doua a lui Kirkhhoff (fig.8):
|
