Relatia relativista dintre energie si impuls. Cuadrivectorul energie-impuls
Din formulele si
obtinem, prin eliminarea masei
:
(4.124)
Eliminand
apoi viteza intre (4.124) si (4.120), 151i87b obtinem:
(4.125)
de unde
(4.126)
Am obtinut
astfel, relatia relativista dintre energie si impuls.
Pentru particule cu masa de repaus nula (), ca de
exemplu fotonii, relatia relativista dintre energie si impuls are
forma:
(4.127)
Cuadrivectorul impuls (4.113) este:
(4.128)
si poarta numele de cuadrivectorul energie-impuls. Stim ca patratul oricarui cuadrivector este invariant fata de transformarile Lorentz:
invariant (4.129)
Daca particula
se afla
in repaus fata de un sistem de referinta inertial oarecare,
atunci , deci in
acest caz:
(4.130)
Astfel,
cuadrivectorul are componentele:
(4.131)
care se transforma dupa formulele generale (4.73) si (4.74)
(4.132)
Daca in particula se afla in
repaus,
, si avem:
(4.133)
Exemplul 7
Sa se calculeze raportul dintre masa de repaus si masa de miscare a unei particule relativiste in functie de:
a) energia totala si impulsul
;
b) energia cinetica si impulsul
;
c) Sa se exprime raportul in functie de impulsul
si energia cinetica
.
Rezolvare
a) Se exprima din (4.120) si
(4.126) , apoi se face raportul:
b) Din (4.131) obtinem:
Identificand cu (4.126)
rezulta:
Din (4.126) si (4.122) obtinem:
Impartind ultimele doua ecuatii, obtinem:
c) Din (4.120) obtinem:
si
inlocuind raportul obtinut la punctul b), obtinem:
Exemplul 8
Cuadrivectorul energie-impuls al unei particule relativiste are forma:
(4.134)
unde este timpul, iar
si
sunt constante in raport cu timpul,
este versorul axei Ox, iar
este numarul complex. Cunoscand norma
cuadrivectorului
, sa se
determine:
a) Masa de repaus a particulei;
b) Viteza particulei la momentul ;
c) Relatia dintre parametrii si
la orice moment de timp
.
Rezolvare
, unde
;
, de unde
rezulta:
b) Identificand (4.134) cu si rezolvand
sistemul celor doua ecuatii, se obtine:
c) reprezinta
expresia normei cuadrivectorului energie-impuls (4.134), de unde rezulta
ecuatia:
Din conditia pentru
determinantul ecuatiei, , obtinem:
Exemplul 9
O placa plana omogena de
masa are forma
unui patrat de latura
, ambele
marimi fiind masurate in sistemul propriu. Sistemul de referinta
se deplaseaza cu viteza
in raport cu un referential
astfel ca
, iar placa
se deplaseaza uniform fata de
cu viteza
pe directia
. Se cer:
a) Marimea diagonalei placii si unghiul format de diagonala cu directia de
miscare, in raport cu ;
b) Densitatea superficiala a placii in raport cu
;
c) Impulsul si energia cinetica in raport cu .
d) Durata unui proces ce se desfasoara pe placa, determinata de un
observator legat de , daca un
observator legat de
determina o durata
.
Se cunosc viteza luminii in
vid si densitatea de energie in sistemul propriu
.
Rezolvare
a) .
b)
c);
.
d)
Exemplul 10
Sa se calculeze timpul
propriu al unei particule care a fost accelerata un timp cu acceleratia
.
Rezovare
Consirderam ca la momentul de asemenea
. Prin integrare
se obtine:
Daca
, neglijand
1fata de
, se
obtine:
(4.135)
Formula (4.135) ar putea
explica, cel putin in parte, de ce un calator care se deplaseaza uniform
accelerat ar avea, la intoarcerea pe Pamant, o varsta mai mica decat un frate
geaman ramas pe Pamant. Se observa ca o data cu cresterea lui creste si
, insa
acesta creste mult mai incet. De exemplu, pentru
si
ani (timpul
masurat de geamanul de pe Pamant) din (4.135) se obtine
ani, care reprezinta cat timp s-a adaugat la
"varsta" geamanului care a calatorit prin spatiu.
Exemplul 11
Se considera o particula cu
masa de repaus sub actiunea unei forte constante
.
a) Sa se determine expresia lucrului mecanic efectuat de aceasta forta,
astfel incat particula plecand din repaus intr-o miscare rectilinie sa ajunga
la viteza dupa un timp
.
b) Sa se deduca expresia relativista a energiei cinetice. Discutie
Rezolvare
(4.136)
La momentul :
,
si
.
La momentul impulsul este
, si expresia
(4.136) devine:
(4.137)
(4.138)
Inlocuind (4.137) in (4.136), obtinem:
b) Din teorema energiei cinetice:
(4.139)
Se observa ca energia cinetica este
diferenta intre valorile unei functii de viteza pentru valorile argumentului
, respectiv
.
Apare normal ca cei doi termeni din
(4.139) sa reprezinte energia asociata particulei aflate in miscare , respectiv
energia asociata particulei aflata in repaus,
. Aceasta
din urma se mai numeste si energia proprie
a particulei de masa
.
|